金屬零件結(jié)構(gòu)或變形體樣品截面分析顯微鏡
變形的塑性極限與塑性成形極限
塑性理論中存在兩種極限，分別是指結(jié)構(gòu)受力變形的塑性極限和材料的
塑性成形極限。雖然兩種極限都在塑性范圍內(nèi)產(chǎn)生，但它們的基本概念和
分析處理方法有所不同。
結(jié)構(gòu)變形的塑性極限
對工程結(jié)構(gòu)包括管材軸向壓縮和徑向壓縮過程進(jìn)行彈塑性計算，往往
遇到求解非線性方程邊值問題的困難，這也是目前諸多工程問題求解的難
點。因為變形體在外力作用下產(chǎn)生的應(yīng)力、應(yīng)變和位移之間是互相制約的
，求解時需要同時滿足靜力學(xué)、幾何學(xué)以及物理學(xué)所給定的條件，這種情
況下，只有極少數(shù)問題可能求得未知量的真實解。但在塑性理論中，如果
忽略材料的變形強(qiáng)化和變形體的形狀尺寸改變，當(dāng)外載荷達(dá)到某一特定值
時，變形體將在該恒定力作用下發(fā)生無限制的塑性流動，認(rèn)為變形物體已
經(jīng)達(dá)到塑性極限狀態(tài)，并將這時的外載荷稱作塑性極限載荷。對于一般的
彈塑性問題，嚴(yán)格講需要跟蹤加載歷史才能逐步求解應(yīng)力和應(yīng)變。一而當(dāng)
只關(guān)心結(jié)構(gòu)或變形體所能承受的最大外力時，則可忽略加載歷史，而直接
利用極限定理求解。但這種情況下，需要將變形體簡化為理想彈塑性或理
想剛塑性材料模型，即認(rèn)為該極限載荷將保持恒定不變，因而可視為與受
力過程的應(yīng)變路徑無關(guān)。利用極值定理可能直接求解塑性變形中的外載荷
，并可近似求得相應(yīng)的應(yīng)力值，而不需要對平衡微分方程進(jìn)行積分。
